МОДЕЛЬНАЯ ОЦЕНКА ЭКОЛОГИЧЕСКОЙ ОБСТАНОВКИ КОМПАНЕНТОВ ПРИРОДНОЙ СРЕДЫ С УЧЕТОМ АТМОСФЕРНЫХ ПРОЦЕССОВ
Айдосов А. , Айдосов Г. А., Заурбеков Н. С.,
Уравнения предыдущего параграфа можно автоматически трансформировать для случая влажной, но не конденсированной, сжимаемой атмосферы. Для этого необходимо положить всюду φi = 1, α3 = 0.
После несложных преобразований придем к следующей системе двух уравнений:
(2.75)
где были введены обозначения
Система (2.75) является основной для определения Г – неадвективных изменений давления. Поскольку эта система явно не содержит производных по времени, то мы в дальнейшем будем называть ее диагностической частью гидродинамической модели.
Оценка вклад членов επ и εθ показывает, что εθ характеризует турбулентную передачу тепловой энергии и в атмосфере επ, εθ имеют одинаковый порядок (0,5∙10–6 с–1). Этот порядок сравним с величиной горизонтальной дивергенции, и поэтому турбулентные потоки тепла и энергии следует принимать во внимание. Члены, подобные εθ, обычно вводятся в традиционное упрощенное уравнение притока тепла.
Турбулентный поток механической энергии επ обычно не рассматривается в уравнениях гидромеханики применительно к атмосфере [55]. В рамках мелкомасштабных явлений изотропной турбулентности это оправдано в какой-то мере, что нельзя сказать о мезо- и крупномасштабных процессах, где механизм турбулентной передачи энергии играет заметную роль [38, 174].
Если в первом уравнении из (2.75) оставить только члены с горизонтальной турбулентностью, то можно написать:
(в мб/сутки). (2.76)
где и – средние значения в тропосфере ΔH и ΔT. Символ Δ означает здесь конечно-разностный аналог оператора Лапласа.
Результаты расчетов указывают на существенную роль горизонтального турбулентного переноса механической энергии (επ) в динамике циклона, особенно заметно его роль в конечной стадии развития.