Научная электронная библиотека
Монографии, изданные в издательстве Российской Академии Естествознания
Горева Т. С., Портнягин Н. Н.,
2.5. Частотно-временная локализация
Свойство частотной и временной локализации вейвлет-функций может быть охарактеризовано концентрацией их энергии в частотной и временной областях, или посредством частотно-временных окон [54, 75, 100].
Построение частотно-временных окон основывается на определении вторых центральных моментов (дисперсии) функций 
и 
, квадратный корень из которых как раз характеризует область наибольшей концентрации энергии.
Рассчитаем первый начальный (математическое ожидание) и второй центральный моменты функции 
следующим образом:
(2.40)
(2.41)
где 
– норма базисной вейвлет-функции.
Тогда после замены переменной 
и преобразований, связанных с ее введением под знак интеграла, получим:
Поскольку норма и энергия вейвлет-функции взаимосвязаны соотношением таким, что 
, в то время как 
представляет собой первый начальный момент функции ψ(t′), оказывается очевидным тот факт, что результирующее выражение для μ1 принимает вид:
(2.42)
Другими словами, всякая дилатация, осуществляемая над материнской вейвлет-функцией, приводит к пропорциональному увеличению расстояния между центрами тяжести ее клонов.
Подставим выражение (2.29) в выражение для второго центрального момента вейвлет-функции, в результате чего получим:
Введя в данном выражении обозначение 
, перепишем его в следующем виде:
(2.43)
Выражение (2.30) определяет величину, представляющую собой квадрат диаметра вейвлет-функции, рассматриваемой во временной области.
Сказанное означает, что вейвлет-функция занимает временное окно
(2.44)
а также обладает носителем 
с центром в точке b + μ1a.
Можно сказать, что сингулярность сигнала f(t), рассматриваемая в точке μ1, может быть аппроксимирована с меньшей погрешностью при задании меньших значений масштабирующей переменной вейвлета, т.е. при попадании на плоскости (a, b) в так называемый угол влияния. В то же время, значение функции CWTf(a, b) в точке (a0, b0) может быть определено по значению сигнала f(t), взятому в точке b0 при условии попадания в такой же угол. Мелкомасштабные сингулярности сигнала получают наилучшее отображение на плоскости (a, b) в случае задания малых значений переменной a вейвлет-функции, одновременно с этим претерпевая сглаживание при больших ее значениях, которые, в свою очередь, способствуют проявлению, как раз напротив, ламинарностей сигнала.
Определим аналогичным образом локальные свойства вейвлет-функции в частотной области, полагая, что 
представляет собой второй центральный момент образа Фурье 
функции.
С целью записи континуального вейвлет-преобразования в частотной области воспользуемся нотацией Фурье, а также равенством Парсеваля:
т.е. констатируем тот факт, что вейвлет-преобразование представляет собой полосовой фильтр с настройкой ω0 и шириной полосы пропускания 
. Действительно, процедура дилатации, осуществляемая над вейвлет-функцией во временной области, соответствует обратному изменению ширины полосы пропускания фильтра в спектральной области: например, при уменьшении ширины носителя вейвлет-функции полоса пропускания фильтра увеличивается и наоборот.
Таким образом, можно сделать вывод о том, что вейвлет-преобразование обеспечивает информацией о спектре сигнала в полосе частот 
, т.е. в окне 
, имеющем носитель 
.
Свойство вейвлет-функций осуществлять спектральный анализ сигналов с постоянной добротностью, можно подтвердить также тем фактом, что площадь частотно-временного окна, занимаемого вейвлет-функцией, также остается неизменной для любых значений масштабирующей переменной и равной 
(рис. 2.6). Данное свойство удовлетворяет принципу неопределенности Гейзенберга, утверждающему, что увеличение носителя вейвлет-функции во временной области приводит к уменьшению ее спектральной полосы и, наоборот, временное сжатие функции соответствует увеличению носителя ее образа Фурье [54, 69, 75, 100].
Рис. 2.6. Частотно-временное окно вейвлет-функции