Этот случай соответствует направлению электрических полей E и δE
вдоль оси 3, а магнитных полей Н и δН – вдоль оси 1 (т.е. в плоскости
образца). Здесь мы оцениваем МЭ коэффициент как
α′E,T = α′E,31 = δE3/δH1. Для этого случая ненулевые коэффициенты приведены в [23]. Выражения (1)-(3)
решаются для граничных условий (4). Выражения для поперечного МЭ
коэффициента оп напряжению записаны ниже.
(7)
Теоретические значения (рис. 2) находятся в хорошем согласии с экспериментальными данными (рис. 2), в особенности для v = 0,4–0,8.
Рис. 2. Концентрационная зависимость поперечного МЭ коэффициента
по напряжению композита состава феррит никеля – ЦТС:
сплошная линия – теория, точки – эксперимент